气力输送鼓风机空气在管道中风量损失介绍！
罗茨鼓风机空气在管道中的输送在局部的损失系数讲解：
大小、方向或情况的变化流体在通过边璧急剧发在通风管道中，类繁多，变化复杂。系数。尽管如此对局变化的区域，如弯头、而产生局部能量损失。中局部损失占很大的比重，因此，必须准碗计算。阻力的大小，部阻力和局部损失的规律进行定的定性分析还是必大多数局部损失的计算还不能从理论上解决，而必须。而局部能量阻碍的影响在下游较长 段距育三酒、变径管、阀门等管件时，由于流速的研究改善管道的工作条件和减小局部损失的内却还没有消失，局部损 失的种类借助于实验公式或要的。这对于认识和估计不同局 案等，都有-定的帮助。措施，以及提出正确、局部阻碍的种类虽多，但分析其合理的设计方案等几种形式，以及这几种形式的组合。流动特征， 主要的也不过是过流断面的扩大或缩小，流动方向的改变，流动的合人与分出义的开完表明，用带机失和范控提失样不同的请态遵用不同的规如靠连件总菌，饮保持层流流态局部损失也还是是由各层流之间的黏性引起的。只过阻碍，而且受干扰后流动仍能是由于边壁的变化促使流建分布重新调整流体质点产生的烈安形，加强了相邻流层之间的相对局部阻力系数与Re成反比，即:运动，因而加大了这一局部区域的压力损失。在这种情况下，-B-Re式中，B是随局都里碍的形状的常数。此式表明，层流的府部损失也与平均流速的一次方成正比。
不过要使局部阻得处于受边壁强烈干扰后的流动仍能保持层流，只有当Re远小于2320的情况下才有可能。这在通风工程上是很少见的。为了探讨素流局部损失的成因，现选取儿种典型的阻碍流动见.分析局部阻碍附近的流动情况。从边壁的变化缓急来看，局部阻碍又分为突变和渐变两类，图中的(a)、(c)、(e)、(g) 为定变的，而(b)、(d)、(D)、 (h) 为渐变的。当流体以素流通过突变的局部阻碍时，由于惯性力处于支配地位，流动不能像边壁那样突然转弯，于是在边壁的地方出现主流与边壁脱离的现象，主流与边壁之间出现漩涡区。漩涡区的流体并不是固定不变的，形成的涡流不断被主流带走，补充进去的流体又会形成新的涡流，如此周而复始. 边壁虽无突然变化但沿流动方向出现碱速增压现象的地方也会出现漩祸区。所示的渐扩管中，流速沿程减小，压力不断增加。在这样的减速增压区，流体质点受到与流速方向相反的压差作用。靠近管壁的流体质点，流速本来就较小，在这反向压差作用下， 速度逐渐战小为零，随后出现与主流相反方向的流动。就在流速等于零的地方，主流开始与壁面脱离。在出现反向流动的地方形成漩涡区。图2-15(h) 所示的三通直管上的漩涡区，也是酸速增压造成的。对于渐变流的局部阻碍，在一定的Re范围内，漩涡区的位置及大小与Re有关。所示的渐扩管中，随考Re的增加，漠涡区的范围就越大，位置越靠前。但突变的局部阻碍中，漩涡区的位置不变，Re对漩涡区大小的影响也没有那样显薯。
在减压增速区，流体质点受到与流动方向致的压差作用，它只能加速，不能减速。因此渐缩管中不会出现濮涡区。不过如收缩角不是很小，渐缩管后有一不大的漩涡区流体经过弯管时如图2-15(e)，(f), 虽然过流断面沿程不变，弯管内流体质点受到离心力的作用，在弯管的前半段外侧压力沿程增大.内侧 (a)突扩管 (向b)断扩管压力沿程减小，而流速是外侧减小， 内侧压力增大。因此弯管前半段沿外侧是减速增压的，也可能出现漩涡区:在弯管的后半段，由于惯性作 《C)买缩臂 仙断地管用，在Re和弯管的转角较大而曲率半径较小的情况下，漩涡区又在内侧出现，弯管内侧的漩涡无论是大小还是强度-般都比外侧的旋涡大，它是加大能量损失的重要因素。流速不同的两股气流汇合时(e)折奇营 (街固奇管(g)，由于发生碰撞，以及气流速度改变时形成满流，是造成局部阻力的原因。当合流三通内直管的气流大于支管的气流速度时，会发生直管气流引射支管气流的作用，即流速较大的直管气流失去能量，流速较小的支管气流得到能量同理直管也会被支管引射，但在引射的 (g)锐角合流三通 (h)团分流三通过程中总能量损失增大。几种典型阻碍流动把各种局部能量损失和局部阻碍附近的流动情况对照比较，可以看出，无论是改变流速的大小还是改变它的方向，较大的局部损失总是和波涡区的存在相联系，漩涡区越大，能量损失越大。如边壁变化仅使流体质点变形和速度分布改组，不出现漩涡，其局部阻力一般较小。漩涡区内不断产生漩涡，其能量来自主流，因而不断消耗主流能量，在旋涡区及其附近过流断面上的速度梯度加大，如图2-15(a) 所示，也使主流能量损失增加，在漩涡不断被带走并扩散的过程中。加剧了下游一定范围内的紊流脉动，从而加大了这段管长的能量损失.事实上，在局部阻碍范围内的能量损失，只是局部损失的一部分，另--部分是在局部阻碍下游一定长度的管段上损耗掉的。这段长度被称为局部阻碍影响长度。受局部阻碍干就的流动。经过了影响长度之后。流速分布和紊流脉动才能达到均匀流动的正常情况.
对各种局部阻碍进行大量的实验研究表明，紊流的阻力系数一般说来取决于局部阻碍的几何形状、固体壁面的相对粗糙度和雷诺数。但在不同的情况下，各因素所起的作用不同。局部阻碍形状始终是一个起主导作用的因素。相对粗糙度的影响，只有对那些尺寸较长(如圆锥角小的渐扩或断缩管、曲率半径大的弯管)，而且相对粗糙度较大的局部阻碍才需考虑。Re对ζ的影响则和类似，随着Re由小变大，一般逐渐减小:当Re达到一定数值后，5几乎与Re无关，这时局部损失与流速的平方成正比，流动进人阻力平方区。不过由于边壁的影响和干扰，局部损失进人阻力平方区的Re远较沿程损失小。特别是突变的局部阻碍，当流动变为素流后，很快就进人阻力平方区，实际上对于这类局部阻碍的5值，只决定于局部阻碍的形状。对于断变的局部阻碍进人四力平方区的Re要大一些，大致可取Re>2x 105作为流动的进人图力平方区的临界指标，在通风工程中，般气流通过局部阻碍的 Re均很大，因此通风工程中的5值只取决于局都阻碍形状。现以突然扩大为例，分析如下。流速分布接近于正常状态处的断面，列出两断面间的能量方程(为圆管突然扩大流动。断面表示开始护大处的断面，表不计沿程限力指失)
大小、方向或情况的变化流体在通过边璧急剧发在通风管道中，类繁多，变化复杂。系数。尽管如此对局变化的区域，如弯头、而产生局部能量损失。中局部损失占很大的比重，因此，必须准碗计算。阻力的大小，部阻力和局部损失的规律进行定的定性分析还是必大多数局部损失的计算还不能从理论上解决，而必须。而局部能量阻碍的影响在下游较长 段距育三酒、变径管、阀门等管件时，由于流速的研究改善管道的工作条件和减小局部损失的内却还没有消失，局部损 失的种类借助于实验公式或要的。这对于认识和估计不同局 案等，都有-定的帮助。措施，以及提出正确、局部阻碍的种类虽多，但分析其合理的设计方案等几种形式，以及这几种形式的组合。流动特征， 主要的也不过是过流断面的扩大或缩小，流动方向的改变，流动的合人与分出义的开完表明，用带机失和范控提失样不同的请态遵用不同的规如靠连件总菌，饮保持层流流态局部损失也还是是由各层流之间的黏性引起的。只过阻碍，而且受干扰后流动仍能是由于边壁的变化促使流建分布重新调整流体质点产生的烈安形，加强了相邻流层之间的相对局部阻力系数与Re成反比，即:运动，因而加大了这一局部区域的压力损失。在这种情况下，-B-Re式中，B是随局都里碍的形状的常数。此式表明，层流的府部损失也与平均流速的一次方成正比。
不过要使局部阻得处于受边壁强烈干扰后的流动仍能保持层流，只有当Re远小于2320的情况下才有可能。这在通风工程上是很少见的。为了探讨素流局部损失的成因，现选取儿种典型的阻碍流动见.分析局部阻碍附近的流动情况。从边壁的变化缓急来看，局部阻碍又分为突变和渐变两类，图中的(a)、(c)、(e)、(g) 为定变的，而(b)、(d)、(D)、 (h) 为渐变的。当流体以素流通过突变的局部阻碍时，由于惯性力处于支配地位，流动不能像边壁那样突然转弯，于是在边壁的地方出现主流与边壁脱离的现象，主流与边壁之间出现漩涡区。漩涡区的流体并不是固定不变的，形成的涡流不断被主流带走，补充进去的流体又会形成新的涡流，如此周而复始. 边壁虽无突然变化但沿流动方向出现碱速增压现象的地方也会出现漩祸区。所示的渐扩管中，流速沿程减小，压力不断增加。在这样的减速增压区，流体质点受到与流速方向相反的压差作用。靠近管壁的流体质点，流速本来就较小，在这反向压差作用下， 速度逐渐战小为零，随后出现与主流相反方向的流动。就在流速等于零的地方，主流开始与壁面脱离。在出现反向流动的地方形成漩涡区。图2-15(h) 所示的三通直管上的漩涡区，也是酸速增压造成的。对于渐变流的局部阻碍，在一定的Re范围内，漩涡区的位置及大小与Re有关。所示的渐扩管中，随考Re的增加，漠涡区的范围就越大，位置越靠前。但突变的局部阻碍中，漩涡区的位置不变，Re对漩涡区大小的影响也没有那样显薯。
在减压增速区，流体质点受到与流动方向致的压差作用，它只能加速，不能减速。因此渐缩管中不会出现濮涡区。不过如收缩角不是很小，渐缩管后有一不大的漩涡区流体经过弯管时如图2-15(e)，(f), 虽然过流断面沿程不变，弯管内流体质点受到离心力的作用，在弯管的前半段外侧压力沿程增大.内侧 (a)突扩管 (向b)断扩管压力沿程减小，而流速是外侧减小， 内侧压力增大。因此弯管前半段沿外侧是减速增压的，也可能出现漩涡区:在弯管的后半段，由于惯性作 《C)买缩臂 仙断地管用，在Re和弯管的转角较大而曲率半径较小的情况下，漩涡区又在内侧出现，弯管内侧的漩涡无论是大小还是强度-般都比外侧的旋涡大，它是加大能量损失的重要因素。流速不同的两股气流汇合时(e)折奇营 (街固奇管(g)，由于发生碰撞，以及气流速度改变时形成满流，是造成局部阻力的原因。当合流三通内直管的气流大于支管的气流速度时，会发生直管气流引射支管气流的作用，即流速较大的直管气流失去能量，流速较小的支管气流得到能量同理直管也会被支管引射，但在引射的 (g)锐角合流三通 (h)团分流三通过程中总能量损失增大。几种典型阻碍流动把各种局部能量损失和局部阻碍附近的流动情况对照比较，可以看出，无论是改变流速的大小还是改变它的方向，较大的局部损失总是和波涡区的存在相联系，漩涡区越大，能量损失越大。如边壁变化仅使流体质点变形和速度分布改组，不出现漩涡，其局部阻力一般较小。漩涡区内不断产生漩涡，其能量来自主流，因而不断消耗主流能量，在旋涡区及其附近过流断面上的速度梯度加大，如图2-15(a) 所示，也使主流能量损失增加，在漩涡不断被带走并扩散的过程中。加剧了下游一定范围内的紊流脉动，从而加大了这段管长的能量损失.事实上，在局部阻碍范围内的能量损失，只是局部损失的一部分，另--部分是在局部阻碍下游一定长度的管段上损耗掉的。这段长度被称为局部阻碍影响长度。受局部阻碍干就的流动。经过了影响长度之后。流速分布和紊流脉动才能达到均匀流动的正常情况.
对各种局部阻碍进行大量的实验研究表明，紊流的阻力系数一般说来取决于局部阻碍的几何形状、固体壁面的相对粗糙度和雷诺数。但在不同的情况下，各因素所起的作用不同。局部阻碍形状始终是一个起主导作用的因素。相对粗糙度的影响，只有对那些尺寸较长(如圆锥角小的渐扩或断缩管、曲率半径大的弯管)，而且相对粗糙度较大的局部阻碍才需考虑。Re对ζ的影响则和类似，随着Re由小变大，一般逐渐减小:当Re达到一定数值后，5几乎与Re无关，这时局部损失与流速的平方成正比，流动进人阻力平方区。不过由于边壁的影响和干扰，局部损失进人阻力平方区的Re远较沿程损失小。特别是突变的局部阻碍，当流动变为素流后，很快就进人阻力平方区，实际上对于这类局部阻碍的5值，只决定于局部阻碍的形状。对于断变的局部阻碍进人四力平方区的Re要大一些，大致可取Re>2x 105作为流动的进人图力平方区的临界指标，在通风工程中，般气流通过局部阻碍的 Re均很大，因此通风工程中的5值只取决于局都阻碍形状。现以突然扩大为例，分析如下。流速分布接近于正常状态处的断面，列出两断面间的能量方程(为圆管突然扩大流动。断面表示开始护大处的断面，表不计沿程限力指失)
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